Страница: 4/9
2.4.2 Энергетический баланс реакции деления
Рассмотрим энергетический баланс реакции деления.
Пусть Eнач = 0.025 эВ - средняя энергия теплового движения при 200 С. Тогда Eвыдел= 200 МэВ.
|
продукт реакции |
вид получаемой энергии |
E, МэВ |
|
Кинетическая энергия осколков |
тепло |
167 |
|
Кинетическая энергия g |
тепло |
6 |
|
Кинетическая энергия n |
тепло |
5 |
|
Кинетическая энергия b |
тепло |
8 |
|
Кинетическая энергия u |
энергия теряется |
12 |
2.4.3 Сечение деления.
Зависимость sf(E) имеет достаточно сложный вид, поскольку на кривую E-1/2 накладывается много резонансов. Если бы характер этой зависимости описывался формулой sf(E) = E-1/2, то график зависимости f(E) = sf E1/2 для U235 в области тепловых нейтронов имел вид прямой, параллельной оси абсцисс. Однако на практике эта зависимость имеет вид, с резонансом в точке E = 0,3 эВ.
Сечения деления ядер нейтронами различных энергий можно определить по специальным таблицам.
2.4.4 Образование нейтронов
Как видно из приведенной выше схемы, при реакции деления кроме новых ядер могут появляться g-кванты, b-частицы распада, g-кванты распада, нейтроны деления и нейтрино. С точки зрения цепной ядерной реакции наиболее важным является образование нейтронов. Среднее число появившихся в результате реакции деления нейтронов обозначают uf . Эта величина зависит от массового числа делящегося ядра и энергии взаимодействующего с ним нейтрона. образовавшиеся нейтроны обладают различной энергией (обычно от 0,5 до 15 МэВ), что характеризуется спектром нейтронов деления. Для U235 среднее значение энергии нейтронов деления равно 1.93 МэВ.
В процессе ядерной реакции могут появляться как ядра способствующие поддержанию цепной реакции (те которые испускают запаздывающий нейтрон), так и ядра, оказывающие неблагоприятное воздействие на ее ход (если они обладают большим сечением радиационного захвата).
2.4.5 Запаздывающие нейтроны
Заканчивая рассмотрение реакции деления, нельзя не упомянуть о таком важном явлении как запаздывающие нейтроны. Те нейтроны, которые образуются не непосредственно при делении тяжелых нуклидов (мгновенные нейтроны), а в результате распада осколков называются запаздывающими нейтронами. Характеристики запаздывающих нейтронов зависят от природы осколков. Обычно запаздывающие нейтроны делят на 6 групп по следующим параметрам: T - среднее время жизни осколков, bi - доля запаздывающих нейтронов среди всех нейтронов деления, bi/b - относительная доля запаздывающих нейтронов данной группы, E - кинетическая энергия запаздывающих нейтронов.
В следующей таблице приведены характеристики запаздывающих нейтронов при делении U235
|
№ группы |
T, сек. |
bi |
bi/b , % |
E, МэВ |
|
1 |
80.0 |
0.21 |
3.3 |
0.25 |
|
2 |
32.8 |
1.40 |
21.9 |
0.56 |
|
3 |
9.0 |
1.26 |
19.6 |
0.43 |
|
4 |
3.3 |
2.52 |
39.5 |
0.62 |
|
5 |
0.88 |
0.74 |
11.5 |
0.42 |
|
6 |
0.33 |
0.27 |
4.2 |
- |
Реферат опубликован: 13/04/2008