Страница: 3/9
|
(4.10) |
Здесь
f - коэффициент реактивной отдачи, -1<f<1;
CL - коэффициент подъёмной силы,
i* - эффективная энтальпия разрушения
(характерная теплота сублимации или парообразования),
CH=CH(r,v,r) - коэффициент теплопередачи;
остальные обозначения такие же, как и в системе (4.1)-(4.3). Реактивной силой в уравнении (4.7) можно принебречь, если i*>1000 кал/г. Площадь А в общем случае - величина переменная, ибо масса тела меняется, причём для для случая шара:
Уравнению (4.10) можно придать следующий физический смысл: изменение массы,- Dm, за время пропорциональное кинетической энергии газа в объеме ,”охваченном” за это время миделем вдоль траектории (DtvA), и обратно пропорциональное энергии разрушения, то есть
Приведём теперь численные значения констант. Для высоты H=7.16 км; r0=1.29*10-3 г/см; g=9.8 м/с; R3=6371.7 км. Коэффициенты CD и CH зависят от v,r,r и находятся специальными расчётами, однако коэффициент CD можно приближённо считать равным 0.9; CH как функция v,r,r приводится в руководствах по метеоритике и аэродинамике. Коэффициент теплообмена обычно состоит из двух частей:
-конвективного теплообмена.
-радиационного.
Для крупных тел главную роль будет играть радиационный теплообмен. Для тел размером около 0.5 м при скорости входа ve=20 км/с и массе me=200 кг оценки показывают, что
0.01<CH<0.1; v>1 км/c
Коэффициент подъёмной силы CL, как правило, мал, и его обычно не учитывают в приближённых теориях, т.к. силы, действующие поперёк траектории ,малы. Эти силы могут возникать из-за неоднородности среды, реактивного эффекта, сильного ветра, угла наклона тела к направлению движения (угла атаки). На рис. 1 дан график изменения скорости движения тела в зависимости от высоты для фрагмента каменно-железного метеорита Лост-Сити, полёт которого был зафиксирован оптической камерой сети наблюдений. Найденная часть метеорита имела массу 15 кг, его скорость входа была ve=14.2 км/с, плотность rm=3.6 г/см3, i*=1300 кал/г, qe=43° (рис.1). Кружки на графике соответствуют данным наблюлений до скорости 3 км/с, когда метеорит перестал светиться. Потеря массы составила около 3 кг. Видно, что представленная модель для такого случая вполне удовлетворительна. Здесь же на рис.1 дана зависимость z(v) для случая ve=14.2 км/с, me=490 кг, rm=3.6 г/см3, i*=500 кал/г, qe=43° (штриховая линия). Видно, что траектории отличаются не так уж сильно, хотя абляция должна должна быть весьма интенсивной. Здесь могут быть и такие случаи случаи, когда практически вся масса метеороида испарится и снесётся в спутныйё поток, то есть (Dm/me)»1.
Американский астрофизик Д.О.Ре-Вилл выполнил расчёты для системы (4.7)-(4.10) при CL=0, ve=30 км/с, qe=45°, rm=3.7 г/см3, i*=2000 кал/г, me=10000 кг. Оказалось, что Dm»me на высотах, где v=3.5 км/с.
Таким образом, практически всё вещество распылилось в виде пара и мелких частичек в следе метеороида. Космическое тело “сгорело” до касания поверхности Земли. Здесь механизм испарения обусловлен сильными лучистыми потоками к поверхности воздуха, прошедшего через баллистическую волну при высоких скоростях до (до 5 км/с.)
Различные исследователи проводили опыты по деформации и разрушению водяных капель в потоках воздуха. По Дж. Ханту (Англия), при временах порядка tb происхрдит струйное “пробивание” в центре эллипсоидального тела и образование объёма в форме тора, который уже потом разрушается на более мелкие капли. Расчёты показали существенную роль процессов абляции и изменения формы при взаимодействии метеорита с атмосферой.
Реферат опубликован: 11/10/2009